Chapitre 16 : Particules chargées dans un champ électrique et un champ magnétique

$\vec{F_{1-2}} = \frac{q_1q_2}{4\pi\varepsilon_0r^2}\vec{e_r}$

$\varepsilon_0 = \frac{1}{36\pi}10^{-9} \quad kg^{-1} \; m^{-3} \; A^2 \; s^4$

$Ep(r) = \frac{q_1q_2}{4\pi\varepsilon_0r} + C$

$\vec F = q \vec E(M)$

$\vec E(M) = \frac{q_0}{4\pi\varepsilon_0r^2}\vec{e_r}$

$\vec E \cdot d\vec{OM} = -dV(M)$

$Ep = qV$

$\text{Entre les armatures d'un condensateur plan, le champ électrique est : }$
$\begin{cases} \text{constant} \\ \text{uniforme} \\ \text{perpendiculaire aux armatures} \\ \text{orienté dans le sens des potentiels décroissantes} \end{cases} $

$||\vec E|| = \frac{|U|}{d}$

$\begin{cases}\text{Unité : Tesla} \\ \text{Dimension : } M \; T^{−2} \; I^{−1}\end{cases}$

$\vec F = q \vec v \wedge \vec B(M)$

$\begin{cases}\text{Une particule chargée se déplaçant dans un champ magnétique constant a un mouvement uniforme} \\ \text{Une particule chargée avec une vitesse colinéaire au champ magnétique dans lequel elle entre a un mouvement rectiligne uniforme} \\ \text{Une particule chargée avec une vitesse orthogonale au champ magnétique dans lequel elle entre a un mouvement circulaire uniforme de rayon } R = \frac{mv}{qB} \\ \text{Une particule chargée avec une vitesse avec une orientation quelconque au champ magnétique dans lequel elle entre a un mouvement hélicoïdale}\end{cases}$

$\vec{F_L} = q\vec E(M) + q \vec v \wedge \vec B(M)$